磁場

物理学家可以说，两块磁铁之间的力和扭矩是由磁极相互排斥或吸引引起的。这就像库仑力排斥相同的电荷或吸引相反的电荷一样。在这个模型中，磁极周围"涂抹"着的磁电荷产生了一个磁H场。所以，H场就像电场E一样，它的起点是正电荷，终点是负电荷。在北极附近，所有的H场线都指向远离北极的地方（无论在磁体内部还是外部），而在南极附近（无论在磁体内部还是外部），所有的H场线都指向南极。那么，北极就会感受到H场方向的力，而南极的力则与H场相反。

在磁极模型中，基本磁偶极m是由两个磁极强度为_qm的相反磁极形成的，它们之间相隔的距离非常小，这样m=_qm d。

遗憾的是，磁极之间不能分开存在。所有的磁铁都有南北对，如果不产生两块各有南北对的磁铁，就无法分开。另外，磁极并不能说明电流产生的磁性，也不能说明磁场对移动电荷的作用力。

H场的定义为：

H ≡ B μ 0 - M , {\displaystyle \mathbf {H}。\ {1cH00FFFF}}{mu _{0}}}-mathbf {M}。H的定义，以SI单位表示)

有了这个定义，安培定律就变成了。

∮ H ⋅ d ℓ = ∮ ( B μ 0 - M ) ⋅ d ℓ = I t o t - I b = I f {displaystyle \oint mathbf {H}。\cdot d{boldsymbol {/ell }}=oint （{frac {mathbf {B} }{mathu _{0}}}-mathbf {M} right）cdot d{boldsymbol {/ell }}=I_{mathrm {tot}。}-I_{/mathrm {b}。}=I_{/mathrm {f}。}}

其中_If代表环路所包围的"自由电流"，因此H的线积分完全不取决于约束电流。该方程的微分等价物请参见麦克斯韦方程。安培定律导致边界条件。

H 1 , ∥ - H 2 , ∥ = K f , {\displaystyle H_{1,\parallel }-H_{2,\parallel }=\mathbf {K} _{\text{f}},}。

其中_Kf为表面自由电流密度。

同样，H在任何封闭表面上的表面积分是独立于自由电流的，并挑出该封闭表面内的"磁电荷"。

∮ S μ 0 H ⋅ d A = ∮ S ( B - μ 0 M ) ⋅ d A = ( 0 - ( - q M ) ) = q M , {\displaystyle \mu _{S} /mathbf {H}.\cdot mathrm {d}\mathbf {A} = 点 _{S}(mathbf {B} -mu _{0}mathbf {M} )cdot {mathrm {d}\mathbf {A} =(0-(-q_{M}))=q_{M},}。

其中不依赖于自由电流。

因此，H场可以分成两个独立的部分。

H = H 0 + H d , { {displaystyle \mathbf {H} = \mathbf {H}。_{0}+/mathbf {H}。_{d},\,}

其中，_H0是仅由自由电流引起的外加磁场，_Hd是仅由约束电流引起的退磁场。

因此，磁性H场以'磁电荷'的形式重新分解约束电流。H场线只在"自由电流"周围循环，与磁B场不同的是，H场线也在磁极附近开始和结束。

• 铁磁性
• 磁通量
• 磁矩